重要记录

三角函数

    双曲正弦函数：
$$
sinh(x)=\frac{e^x-e^{-x}}{2}
$$
    反双曲正弦函数：
$$
arsinh(x)=ln(x+\sqrt{x^2+1})
$$

• 是奇函数，$\int {-a}^a[ln(x+\sqrt{x^2+1}+f(x))]dx=\int{-a}^a f(x)dx$

• 当x->0时，$ln(x+\sqrt{x^2+1})\sim x$

• $[ln(x+\sqrt{x^2+1})]’=\frac{1}{\sqrt{x^2+1}}$,所以$\int\frac{1}{\sqrt{x^2+1}}dx=ln(x+\sqrt{x^2+1})+C$

    双曲余弦函数:
$$
cosh(x)=\frac{e^x+e^{-x}}{2}
$$

    双曲正切函数：
$$
tanh(x)=\frac {sinh(x)}{cosh(x)}
$$
    $sin(arcsinx)=x,x\in [-1,1],sin(arccosx)=\sqrt{1-x^2},x\in [-1,1]$

    $cos(arccosx)=x,x\in [-1,1],cos(arcsinx)=\sqrt{1-x^2},x\in [-1,1]$

    三角函数求反函数先移到$[-\frac{\pi}{2},\frac{\pi}{2}]$，再求反函数

等价无穷小

    实质是将分式上下同乘1，进行相消操作，因此无法在加减的情况下运用

函数奇偶性判定

• $f(x)+f(-x)$必定为偶函数，例：$\frac{e^2+e^{-x}}{2}$

• $f(x)-f(-x)$必定为奇函数，例：$\frac{e^2-e^{-x}}{2}$

• $f\phi$，若$\phi(x)$为偶函数，整个为偶函数，$\phi(x)$为奇函数则复合函数奇偶性与外层函数奇偶性一致

• 函数求导一次奇偶性互换

• 对任意的$x,y$,都有$f(x+y)=f(x)+f(y)$，则$f(x)$是奇函数

$$
[|f(x)|]’ &= [\sqrt{f^2(x)}] \
&= \frac{2f(x)f’(x)}{2\sqrt{f^2(x)}} \
&= \frac{f(x)f’(x)}{|f(x)|}\
$$

$$
ln(e+\frac{1}{x})-1 &= ln(e+\frac{1}{x}) - lne\
&=ln(1+\frac{1}{ex})\
$$

二元函数求极值

变限积分求导

一、基本形式
    若 f(x) 连续，$F(x) = ∫[a,x] f(t) dt$，则：
$$
\frac{d}{dx}F(x) = f(x)
$$
    几何意义：积分变限函数 F(x)F(x) 的导数等于被积函数 f(x)f(x) 在上限处的值。

二、一般形式的变限积分求导

    若积分上下限均为函数 $u(x)$ 和 $v(x)$，且被积函数含参变量 $t$，即：

$$
F(x)=∫ _{v(x)}^{u(x)}​f(t,x)dt
$$

其导数为：

$$
\frac{d}{dx}F(x) = f(u(x),x)u’(x) - f(v(x),x)v’(x) + ∫_{v(x)}^{u(x)}\frac{\partial}{\partial x}f(t,x) dt
$$

三、分类公式与示例

1.下限为函数，上限为常数
$$
\frac{d}{dx} ∫^{u(x)}a f(t) dt = f(u(x))·u’(x)
$$
2.下限为函数，上限为常数
$$
\frac{d}{dx} ∫{v(x)}^b f(t) dt = -f(v(x))·v’(x)
$$
3.上下限均为函数
$$
\frac{d}{dx} ∫_{v(x)}^{u(x)} f(t) dt = f(u(x))u’(x) - f(v(x))v’(x)
$$

二元函数极值

必要条件：设$z=f(x,y)$在点$(x_0,y_0)$处一阶偏导数存在且取极值，则$f’_x(x_0,y_0)=0,f’_y(x_0,y_0)=0$

拉普拉斯定理

$\mu=\frac{1}{\sqrt{x^2+y^2+z^2}}$，则$\frac{\partial^2 \mu}{\partial x^2}+\frac{\partial^2 \mu}{\partial y^2}+\frac{\partial^2 \mu}{\partial z^2}=0$

多元函数全微分

$z=f(x,y),dz=\frac{\partial z}{\partial x}dx+\frac{\partial z}{\partial y}dy$

多元函数复合求导

$f(x) =
\begin{cases}
u = \phi(t)\
v = \psi(t)\
\end{cases}$，$z=f(u,v)$,则$\frac{\partial z}{\partial t}=\frac{\partial z}{\partial u}\cdot \frac{\partial u}{\partial t}+\frac{\partial z}{\partial v}\cdot \frac{\partial v}{\partial t}$